WWW.DISSERS.RU

БЕСПЛАТНАЯ ЭЛЕКТРОННАЯ БИБЛИОТЕКА

   Добро пожаловать!


Pages:     || 2 |

ЛИТЕРАТУРА

Вагнер К.Ф., Эванс Р.Д. Метод симметричных составляющих. М • Л •Энергоиздат, 1993. 182 с.

Ульянов С.А. Электромагнитные переходные процессы в электрическихсистемах. М.: Энергия, 1970. 520 с.

Неклепаев Б.Н. Координация и оптимизация уровней токов короткого за­мыкания в электрических системах. М.: Энергия, 1978. 152 с.

Методические указания по определению устойчивости энергосистем.Ч. 1.М.:СПОСоюзтехэнерго, 1979.184с.

Ульянов С.А. Сборник задач по электромагнитным переходным процессамв электрических системах. М.: Энергия, 1969. 456 с.

Винославский В.Н. и др. Переходные процессы в системах электроснабже­ния. Киев: Выща шк., 1989. 422 с.

Сыромятников И.А. Режимы работы асинхронных и синхронных двигателей / Под ред. Л.Г.Мамикоянца. М.: Энергоатомоиздат, 1985. 216 с.

Карамышев Е.В., Куликов Ю.А., Чебан В.М., Щойко В.П. Автоматизацияпроцессов ускоренного восстановления схем электрической системы // Проблемыповышения надежности и экономичности электроэнергетических систем: Межвуз.сб. науч. тр. / Под ред. В. М. Чебана. Новосибирск: Издво НЭТИ, 1990 С. 7076.

Заславская Т.Е., Куликов Ю.А. Энергетические соотношения, характери­зующие переходный процесс в длинной линии // Тр. СибНИИЭ. М • Энергия1975.Вып. 26.С. 95104.

10.Ульянов С.А. Электромагнитные переходные процессы в электрических системах. М.: Энергия, 1964. 640 с.

11.Нейман Л.Р., Демирчян К.С. Теоретические основы электротехники Ч 1 М.: Энергия, 1967. 522 с.

Расчеты токов короткого замыкания для релейной защиты и системной автоматики в сетях ПО 750 кВ: Руководящие указания по релейной защите М.: Энергия, 1979.Вып. 11. 152с.

Жданов ПС., Лебедев С.А. Устойчивость параллельной работы электриче­ских систем. М.; Л.: Госэнергоиздат, 1934. 397 с.

]4.Аленицын А.Г. и др. Краткий физикоматематический справочник М • Наука, 1990.368с.

Жданов П.С. Вопросы устойчивости электрических систем / Под редЛ.А.Жукова. М.: Энергия, 1979. Электрические системы / Под ред. В. А. Веникова. М.: Высш шк1971.451 с.

П. Веников В.А. Переходные электромеханические процессы в электрических системах. М.: Высш. шк., 1970. 18. Электротехнический справочник. Т. 3. Кн.1: Производство, передача и распределение электрической энергии / Под общ. ред. В.Г. Герасимова, П.Г. Грудинского, Л.А. Жукова и др. Изд. 6е. М.: Энергоиздат, 1982. 656 с.

Справочник по проектированию электроснабжения / Под ред. IO. Г. Барыбина и др. М.: ЭАИ, 1990. 576 с.

Справочник по электрическим установкам высокого напряжения / Подред. И.А. Баумштейна, С.А. Бажанова. М.: Энергоатомиздат, 1989. 768 с.

Правила устройства электроустановок / Минэнерго СССР. М.: Энерго­атомиздат, 1986. 648 с.

Инструкция по проектированию электросилового и осветительного обо­рудования: СН357 77. М.: Стройиздат, 1970.

Обердорфер Г. Расчеты по методу симметричных составляющих. М.:Гос. науч.техн. издво, 1931. 111 с.

Bergen A.A. Power System Analysis. New Jersey: PRENTICEHALL, Enlewood Cliffs, 1986. 529 p.

25.Kimbark E.W. Power System Stability. Vol. 1: Elements Stability Calcula­tions.N. Y.: John Wiley & Sons Inc., 1957.

26. Каганов З.Г. Электрические цепи с распределенными параметрами и цеп­ные схемы. М.: Энергоатомиздат, 1990. 248 с.

21.Лосев С.Б., Чернин А.Б. Вычисление электрических величин в несиммет­ричных режимах электрических систем. М.: Энергоатомиздат, 1983. 528 с.

Серебрянников М.Г., Первозванский А.А. Выявление скрытых периодичностей.М., 1965.

Заславская Т.Е., Куликов Ю.А., Пушкарева Л.И. Алгоритм и программа выделения составляющих токов и напряжений при коротких замыканиях вдлинных линиях // Изв. СО АН СССР. Сер. техн. наук. 1974. Вып. 2, № 8. С. 130136.

Куликов Ю.А. Свободные составляющие токов и напряжений при корот­ком замыкании в настроенных ЛЭП и их влияние на действие релейной защитыдис.... канд. техн. наук, Новосибирск, 1974.

31.Куликов Ю.А. Влияние короны на параметры свободных составляющих переходного процесса в дальних электропередачах // Управление режимами и развитием энергетических систем в условиях АСУ: Межвуз. сб. науч. тр. / Отв. ред. В.К.Щербаков. Новосибирск: Издво НЭТИ, 1977. С. 156 159.

32.Куликов Ю.А., Жанаев Д.Т. Влияние разрядников на работу релейной за­щиты дальних электропередач // Режимы и устойчивость электрических систем: Сб. науч. трудов / Под. ред. В.М. Чебана. Новосибирск: Издво НЭТИ, 1974. С. 190197.

33. Куликов Ю.А., Заславская Т.Е., Пушкарева Л.И. Способ защиты настроен­ной линии электропередачи. Авт. свид. № 738038. Опубликовано 30.05.1980, БИ № 20.

ЪЬ.Якупов B.C. Электропроводность и геоэлектрический разрез мерзлых толщ // Тр. Сев.вост. комплексного НИИ. Вып. 20. М.: Наука, 1968.

Приложение Некоторые законы и понятимагнитного поля Магнитное поле одна из составляющих электромагнитного поля, обусловленных движущимися зарядами (электрическими то­ками) или постоянными магнитами. Магнитное поле является вих­ревым, т.е. его линии индукции всегда замкнуты. Не существует источников поля магнитных зарядов. Основной физической ве­личиной, характеризующей магнитное поле, является магнитная индукция В. Эта векторная величина определяет силовое действие магнитного поля на ток.

В соответствии с законом БиоСавара Лапласа элемент про­вода Dl, по которому идет ток I, создает в вакууме в некоторой точке магнитное поле. Его индукция вычисляется по формуле (П1,1) где m0 магнитная постоянная [14]; r расстояние от точки наблю­дения до элемента с током; qугол между направлением тока в элементе DI и прямой, соединяющей элемент тока с точкой наблю­дения.

Вектор DВ перпендикулярен к плоскости АОС. Направление DВ определяется правилом правого винта (рис. П1.1). Выражение для DВ можно записать с помощью произведения век­торов DI и Dг:

(П1,2) где mо магнитная постоянная (m0=12.57.107н/А2). Если индукция определяется в среде с магнитной проницаемостью m, то выражения (П1.1) и (П1.2) умножатся на m. Направления векторов магнитной индукции для витка с током, прямолинейного проводника с током и соленоида определяется по правилу правого винта. Если проводник с током поместить в магнитное поле, то на него будет действовать сила, определяемая законом Ампера:

DF =I /(DIB).

Модуль этой силы DF = IDlВ sinq, где q угол между на­правлениями индукции В и элемента DI проводника с током. На­правление силы определяется правилом левой руки: если распо­ложить левую руку так, чтобы линии индукции магнитного поля входили в ладонь, а вытянутые пальцы указывали направление то­ка, то отогнутый большой палец укажет направление силы, дейст­вующей на проводник.

Рис. П1.2. Силовые линии поля контура с током (а), проводника с током (б), соленоида (в) Магнитный поток Ф через поверхность S, ограниченную пло­ским контуром в однородном магнитном поле, определяется век­торным произведением Ф = (В S) = BS cos q, где q угол между направлением индукции В и нормалью к по­верхности площадки S.

Изменяющееся во времени магнитное поле возбуждает вихре­вое электрическое поле. Это явление называется электромаг­нитной индукцией.

Закон Фарадея: в любом замкнутом контуре при измене­нии магнитного потока через поверхность, ограниченную этим контуром, возникает ЭДС индукции, пропорциональная скорости изменения магнитного потока:

(П1.3) В рассматриваемом контуре ЭДС индукции приводит к возник­новению индукционного тока. Знак минус соответствует правилу Ленца: направление индукционного тока таково, что создаваемое им магнитное поле препятствует изменению магнитного потока, вызывающего индукционный ток.

Иную физическую природу имеет ЭДС, возникающая при дви­жении проводника с током в неизменном магнитном поле. Вихре­вое электрическое поле в этом случае отсутствует и на проводник действует сила Лоренца, обусловленная магнитным полем. Значе­ние индуктированной ЭДС вычисляется по формуле (П1.3). На­правление индукционного тока в этом случае в соответствии с правилом Ленца определяется по правилу правой руки: если рас­положить правую руку так, чтобы линии индукции магнитного по­ля входили в ладонь, а отогнутый большой палец указывал направление движения проводника, то вытянутые пальцы укажут направление тока.

Если в качестве контура с током рассматривается катушка (обмотка электрической машины), то вводится понятие потокосцепления Y. Потокосцепление связывается с потоком Ф простым со­отношением Y = w Ф, где w количество витков обмотки. В этом случае ЭДС, индуктируемую в катушке, рассчитывают по формуле В случае одного контура с электрическим током магнитный поток, сцепляющийся с этим контуром, определяется током i, протекающим в нем. Такой поток называют потоком само­индукции. Потокосцепление самоиндукции некоторого элек­трического контура Yl = Li, где коэффициент L называют собственной индуктивностью (ин­дуктивностью) контура.

При изменении потока самоиндукции в контуре возникает электродвижущая сила самоиндукции. При L = const имеем В случае двух или нескольких контуров с токами магнитный по­ток, сцепляющийся с одним из этих контуров, определяется токами во всех контурах.

Рассмотрим два контура и предположим, что ток протекает только в первом из них (рис. П1.3). Часть линий, магнитной индук­ции потока самоиндукции первого контура сцепляется также и со вторым контуром. Поток, сцепляющийся со вторым контуром, называется потоком взаимной индукции. Потокосцепление взаимной индукции Коэффициент M21 называют взаимной ин­дуктивностью контуров. Первый индекс указы­вает, с каким контуром рассматривается сцепление потока, созданного током контура, обозначенного вторым индексом.

При изменении потока взаимной индукции, сцепляющегося со вторым контуром, в этом контуре возникает ЭДС взаимной индукции. При m21 = const имеем Рмс. П1.3. Потоки само и взаимо­индукции На основании правила Ленца можно сформулировать принцип электромагнитной инерции: в системе контуров (обмоток) с электрическими токами существует тенденция к сохранению не­изменными магнитных потоков, сцепляющихся с отдельными контурами. При попытке изменить потоки в контурах возникают ЭДС, стремящиеся воспрепятствовать этому.

Приложение Формы представления комплексных величин Комплексное число Z = R + jx изображается на комплексной плоскости точкой с координатами (R, х) (см. рисунок). Алгеб раическая форма, Z=R + jx удобна тем, что все действия с комплексными чис­лами выполняются как с двучленами. Когда комплексное число отождествляется с век­тором на комплексной плоскости, возмож­но его выражение в тригонометри­ческой форме:

Для получения показательной формы представления комплексного числа разложим еф в бесконечный ряд:

Аналогично Разделяя вещественные и мнимые части, получим Ряды в скобках равны соответственно cos j и sin j. Следова­тельно, (П2.1) (П2.2) Комплексное число Z = Zejj оказывается представленным в по­казательной форме. Она удобна в случае умножения или деления комплексных чисел. Решая совместно уравнения (П2.1) и (П2.2), получим формулы Эйлера (П2.3) Приложение Векторное изображение переменных величин Мгновенное значение простой гармонической функции, на­пример ЭДС, имеет вид (П3.1) где Е действующее значение гармонической функции, w = 2p/f, а начальная фаза гармонической функции.

Подставляя (П2.3) в (П3.1) и заменяя j на (wt + а), получим (П3.2) Здесь Из (ПЗ.2) видно, что мгновенное значение гармонической функции может быть пред­ставлено в виде суммы противоположно вращающихся векторов, сопряженных для любого момента времени и в совокупности не имеющих мнимой составляющей (см. ри­сунок). Сплошные линии показывают поло­жение векторов ЭДС для t= 0, а пунктир­ные их положение через некоторое время. Векторы ЭДС всегда расположены симмет­рично по отношению к положительной оси так, что их сумма является вещественной величиной и не содержит мнимой составляющей. Те же соотношения можно получить и для мгновенного значения тока.

Pages:     || 2 |




© 2011 www.dissers.ru - «Бесплатная электронная библиотека»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 1-2 рабочих дней удалим его.